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实验名称:气体放电等离子体特性实验(一)-自动

2013-08-19 01:05
导读:自动化论文毕业论文,实验名称:气体放电等离子体特性实验(一)-自动在线阅读,教你怎么写,格式什么样,科教论文网提供各种参考范例: 实验原理: 等离子体是物质存在的第四种形

实验原理: 等离子体是物质存在的第四种形态,与物质三态(固态、液态、气态)相提并论。等离子体由带正负电荷的粒子和中性原子组成,并在宏观上保持电中性。
气体辉光放电现象分析:
 当放电管内的气压降低到几十个毫米汞柱以下,两极加以适当的电压时,管内气体开始辉光放电,辉光由细到宽,布满整个管子。当压力再降低时,辉光便分为明暗相间的八个区域,而大多数的区域集中在阴集附近。八个极分别是:I阿斯顿暗区,II阴极光层,III阴极暗区,IV负辉区,V法拉第暗区,VI正辉区,VII阳极暗区和VIII阳极辉光。
 I阿斯顿暗区(Aston dark space):这是紧靠阴极的一个极薄的区域。电子刚从阴极发出,能量很小,不能使气体分子电离和激发,因而就不能发光,所以是暗区。长度约有1毫米。
 II阴极光层(Cathode layer):在阿斯顿暗区之后,很微薄的发光层。因为电子经过区域I被加速,具有了较大的能量,当这些电子遇到气体分子时,发生碰撞,电子的一部分能量使气体分子的价电子激发,当它们跳回到基态时,便辐射发光。
 III阴极暗区(Cathode dark space):紧靠阴极光层,两者不易区分。由于电子经过区域II时,绝大部分没有和气体分子碰撞,因此它所具有的能量是比较大的,但电子激发气体分子的能量又必须是在一定的范围内,能量超过这一范围则激发的儿率是很小的。因此形成了一个暗区。在这一区域中,形成了极强的正空间电荷,结果绝大部分的管压都集中在这一区域和阴极之间。于是正离子以很大的速度打向阴极,因而从阴极又脱出电子,而这些电子又从阴极向阳极方向运动,再产生如上所述的激发和电离的过程。实验已经确定,阴极暗区的长度d与气体压强P的乘积是一个常数。即: (科教范文网http://fw.ΝsΕΑc.com编辑)
 Pd=常数
 因此当气体压强降低时,阴极暗区的长度增加。
 IV负辉区(Negative glow):它是阴极暗区后面一个最明亮的区域,并与阴极暗区有明显的分界。这一区域,形成了较强的负空间电荷,也就形成了负电场。由于这些电子速度小,很容易附着在气体分子上,形成负离子,并与从阴极暗区扩散出来的正离子复合而发光。负辉区中离开阴极越远,光的强度也越来越弱,最后消失。
 V法拉第暗区(Faraday dark space):它由负辉区过渡而来,比上述各区厚。它的形成是由于电子在负辉区中已损失了大部分能量,进入这一区域内已经没有足够的动能来使气体分子激发,所以形成暗区。法拉第暗区与负辉区界限不明显,与阳辉区之间有明显的界限。
 以上I至N区是阴极位降区,I至V区称为阴极部分。
 VI正辉区(Positive column):在法拉第暗区之后出现一均匀光柱,亦称正柱区。因为电子在电场的作用下,通过法拉第暗区时,能量渐渐增加,但又不断发生弹性碰撞,使电子运动方向改变,进入正辉区后,其速度将逐渐地接受麦克斯韦分布律。正辉区又叫等离子区,最主要的特点:(1)气体的高度电离 (2)在等离子区内,带正电和带负电的粒子的浓度几乎相等,因而形成的空间电荷,实际上等于零。等离子区任意点的轴向电位梯度是恒定的,因此往往是均匀连续的光柱。
 VU阳极暗区(Anode dark space):
 VM阳极辉光(Anode glow):
 正辉区VI与阳极之间是阳极区(Anode region).有时在其中可以看见阳极暗区Vd(Anode dark space),在阳极暗区之后是紧贴在阳极上阳极辉光VIfl (Anode glow).阳极暗区与阳极辉光两区其存在与否取决于外线路电流的大小、阳极面积和形状等。
 (二)用试探电极法研究等离子区: 中国大学排名
 所谓试探电极就是在放电管里引入的一个金属导体,导体的形状有圆柱的、平面的、球形的等等。试探电极是研究等离子区的有力工具,利用探极的伏特-安培曲线,可以决定等离子区各种参量。测量线路如图1所示。在测量时保持管子的温度和管内气体压强不变。
 图1图2
 实验所测得的探极电压和电流画成曲线,如图2所示。对这一特性曲线作如下的解释:
 AB段表示加在探极上的电压比探极所在那一点的空间电位负得多(以阳极为参考点的探极电位),在探极周围形成了正的空间电荷套层。套层的厚度一般小于等离子区中电子的自由路程。这时探极因受正离子的包围,它的电力线都有作用在正离子上,而不能跑出层外,因此它的电场仅限于层内。根据气体分子运动理论,在单位时间内有个正离子靠热运动达到探极上,形成的负电流    ,式中vi是正离子的平均速度,ni为正离子浓度,S为探极面积,e为电子电荷,从式中看出,Ii不随时探极电压而变化,因此AB段为近似平行于横轴的直线。随着探极上负电压的减少,正离子套层变薄,当负电压减至B点时,热运动速度大的电子将有足够的能量穿过正离套层,而到达探极上,因而电流增加较快。当电压减至vi(C点)时,则电子电流和离子电流相等,即电流等于零。探极电压再减低时,则慢的电子也能穿过正离子套层而到达探极上,故电流向相反方向增加很快(CDE段)。当V=vs时,即探极电压与探极所在那一点的空间电位相等时,正离子套层消失,全部电子都可以达到探极时。由此可知,电流为零测量的vf不是探极对应的管内那一点的空间电位,而vs才是那一点的真实电位。
 EF段是由于探极电压高于那一点的空间电位,在探极周围形成了套层,于是就给电子以加速度。探极电压的增加,吸引的电子增多,电流和电压的止分之一次方成比例。因此EF段也是比较平坦的。当探极电压比空间电位高得多的时候,周围的气体分子被电离,故电流迅速增加,而且因为电子能量很大,会把探极轰击熔化。 内容来自www.nseac.com
 我们对BE段最感兴趣,因此下面将详细地加以讨论。
 正离子和电子是靠热运动而到达探极上的。在曲线BD段内,探极电压比空间电位低,因此它的电场是阻止电子运动的,靠近探极的电位是连续变化的,电子处在有势场中,根据波耳兹曼理论,电子的速度服从麦克斯韦速度分布律的。因此靠近探极表面的电子浓度
 。其中no为等离子区中未经干扰的电子浓度,V是探极电压与该点的空间电位的差,即Vo =V一Vs,Te是等离子区中电子的等效温度,K是波耳兹曼常数。由气体分子运动论可知,当电子的浓度为n。,平均速度为Ve时,单位时间内落到探极上的电子数,S为探极面积。所以电流强度
 
 两边取对数得:
 
 设等式右边第一项和第二项为常数,由此式变成:
 由实验得出InIe-V特性曲线,其中BD表示电流的对数与电压珠关系是直线的,因此就证明了等离子区中的电子速度是服从麦克斯韦速度分布律的。由这直线的斜率tanθ即可求出等离子区电子的等效温度Te。
 
 在一般的计算中,经常使用常用对数( Ina=2.30xloga),并考虑电压的单位,由实用单位(伏特)换算成静电单位(1静电单位电压=300伏特),1安培=3x109静电单位电流,1微安=3x1护静电单位电流

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